改变章节/节标题的颜色 {Lyx}

Question 1

您可以使用该包sectsty更改标题，以及xcolor获得颜色定义。

例如，在您的序言（文档 --> 设置 --> LaTeX 序言）中添加以下内容：

\usepackage{xcolor}
\usepackage{sectsty}
\chapterfont{\color{blue}}  % sets colour of chapters
\sectionfont{\color{cyan}}  % sets colour of sections

在此处输入图片描述

您可以使用预定义的颜色xcolor（见手册）或者定义你自己的，例如

\definecolor{MyBlue}{rgb}{0.1,0.1,1}

在序言中也放入这样的定义。

Answer

您可以使用该包sectsty更改标题，以及xcolor获得颜色定义。

例如，在您的序言（文档 --> 设置 --> LaTeX 序言）中添加以下内容：

\usepackage{xcolor}
\usepackage{sectsty}
\chapterfont{\color{blue}}  % sets colour of chapters
\sectionfont{\color{cyan}}  % sets colour of sections

在此处输入图片描述

您可以使用预定义的颜色xcolor（见手册）或者定义你自己的，例如

\definecolor{MyBlue}{rgb}{0.1,0.1,1}

在序言中也放入这样的定义。

Question 2

这个帖子似乎已经关闭了很长一段时间，但是几分钟前我在搜索解决方案后就发现了它，所以我只是想添加我找到的解决问题的方法。

对于所有使用 KOMA 脚本类的用户：如果您要更改文档中所有标题的颜色，只需添加一行；无论是章节、节、小节还是全部。

通过增加

\setkomafont{disposition}{\normalcolor\bfseries}

您可以将文档中的所有标题更改为标准字体，并通过替换\normalcolor为您想要的任何颜色来更改所有标题的颜色。它适用于自定义颜色，并且与其他解决方案一样，它\tableofcontents也适用于。

例子

\definecolor{schrift}{RGB}{0,73,114}
\setkomafont{disposition}{\color{schrift}\bfseries}

这里有一个我使用该方法的代码示例

\documentclass[oneside, 12pt]{scrbook}
\usepackage[ngerman]{babel}
\usepackage[utf8x]{inputenc}
\usepackage{cancel, caption, mathtools, subcaption, amsthm}
\usepackage[usenames,dvipsnames]{color}
\usepackage[margin={0.08\paperwidth,0.10\paperheight}, heightrounded]{geometry}

\parindent 0pt
\parskip 6pt

\makeatletter
\renewcommand{\l@section}{\@dottedtocline{1}{1.5em}{2.6em}}
\renewcommand{\l@subsection}{\@dottedtocline{2}{4.0em}{3.6em}}
\renewcommand{\l@subsubsection}{\@dottedtocline{3}{7.4em}{4.5em}}
\makeatother

\fboxrule0pt

\definecolor{rahmen}{RGB}{0,73,114}
\definecolor{grund}{RGB}{238,241,251}          
\definecolor{schrift}{RGB}{0,73,114}

\captionsetup{format=plain, labelfont={color=rahmen,bf}}

\SetSymbolFont{letters}{normal}{OML}{cmbr}{m}{it}
\SetSymbolFont{operators}{normal}{OT1}{cmbr}{m}{n}
\SetSymbolFont{symbols}{normal}{OMS}{cmbr}{m}{n}
\DeclareMathAlphabet{\mathbf} {OT1}{cmbr}{bx}{n}

\setkomafont{disposition}{\color{schrift}\bfseries}

\captionsetup{format=plain, labelfont={color=schrift,bf}}

\allowdisplaybreaks

\hfuzz 100pt
\hbadness 10000

\renewcommand{\chapterheadstartvskip}{\vspace *{-\baselineskip }}

\begin{document}

\chapter{Zentralkraftbewegungen}
\section{Erhaltungsgr\"oßen der Zentralkraftbewegung}
\subsection{Der Lenz-Runge Vektor}

\begin{equation}
    \Lambda =   \frac{1}{m\alpha} \Big( \mathbf{p} \times \mathbf{L} \Big) - \mathbf{e}_r
\end{equation}

Zu zeigen:

\begin{equation*}
    \Lambda = \mathrm{~const.} \leftrightarrow \frac{\mathrm{d}}{\mathrm{d}t} ~\Lambda = 0
\end{equation*}

Zur Diskussion des Problems sind Zylinderkoodinaten mit konstanter Höhe erforderlich. Wähle also als Höhe $z=0$. Der Nabla-Operator in Zylinderkoordinaten hat die Form

\begin{equation}
    \boldsymbol\nabla   = \mathbf{e}_r \frac{\partial}{\partial r} + \mathbf{e}_{\varphi} \frac{1}{r} \frac{\partial}{\partial \varphi} + \mathbf{e}_z \frac{\partial}{\partial z} 
\end{equation}

Das Keplerpotential hat die Form

\begin{equation}
    V = -\frac{\alpha}{r}
\end{equation}

\begin{proof}[Beweis für den Lenz-Runge Vektor als Erhaltungsgröße des Keplerproblems]
\begin{align*}
    \frac{\mathrm{d}}{\mathrm{d}t} \Lambda      &= \frac{\mathrm{d}}{\mathrm{d}t} \bigg\{ \frac{1}{m\alpha} \Big(\mathbf{p} \times \mathbf{L} \Big) \bigg\} - \dot{\mathbf{e}}_r \\
                                                &= \frac{1}{m\alpha} \frac{\mathrm{d}}{\mathrm{d}t} \bigg\{ \mathbf{p} \times \mathbf{L} \bigg\} - \dot{\mathbf{e}}_r \\
                                                &= \frac{1}{m\alpha} \bigg\{ \dot{\mathbf{p}} \times \mathbf{L} + \cancel{\mathbf{p} \times \dot{\mathbf{L}}} \bigg\} - \dot{\mathbf{e}}_r 
\end{align*}

\noindent\fcolorbox{rahmen}{grund}{\parbox{\linewidth -2\fboxsep -2\fboxrule}{%
Für die Kraft $\mathbf{F}$ folgt aus der Konservativität und dem Keplerpotential

\begin{equation}
    \mathbf{F}  = -\boldsymbol\nabla V 
                = - \bigg[\Big( \mathbf{e}_r \frac{\partial}{\partial r} + \mathbf{e}_{\varphi} \frac{1}{r} \frac{\partial}{\partial \varphi} + \mathrm{e}_z \frac{\partial}{\partial z}  \Big) \cdot \Big(-\frac{\alpha}{r} \Big) \bigg] 
                = -\mathbf{e}_r \frac{\alpha}{r^2}
\end{equation}
}}

\begin{align*}
    \frac{\mathrm{d}}{\mathrm{d}t} \Lambda      &= \frac{1}{m\alpha} \bigg\{ \mathbf{F} \times \mathbf{L} \bigg\} - \dot{\mathbf{e}}_r \\
                                                &= -\frac{1}{mr^2} \bigg\{ \mathbf{e}_r \times \mathbf{L} \bigg\} - \dot{\mathbf{e}}_r \\
\end{align*}
\end{proof}
\end{document}

输出结果

该文件的两页中的第 1 页

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