我正在尝试在电子笔记中写下公式的分步数学证明。想法是有两个栏目（并排），第一栏是解释数学的文字，第二栏是数学。
环境align占用了太多空间，因此经过一番搜索后，我偶然发现了tabular使用>和<（较小/较大符号）使列内容完全数学化的环境。
但是，当页面结束时，tabular环境不会自然中断并继续进入下一页。我试过了，longtable但在页面结束时没有注意到任何明显的变化。只有文本似乎越来越小了......
有人能推荐其他软件包或指令集来解决我的这个问题吗？我还注意到tabular和中的数学运算longtable很“小”，就像内联数学而不是displaystyle数学。有机会解决这个问题吗？
以下是 MWE：（我希望它能起作用，我不得不稍微编辑一下我文档的序言）
\documentclass[a4paper, 10pt]{scrartcl}
\usepackage[T1]{fontenc}
\usepackage[utf8]{inputenc}
\usepackage{lmodern}
\usepackage[italian]{babel}
\usepackage[in]{fullpage}
\usepackage[italian]{babel}
\usepackage{amsmath, amsfonts, amssymb, xfrac}
\usepackage{esdiff}
\usepackage{mathpazo}
\usepackage{BOONDOX-cal}
%\usepackage[cal=boondoxo, calscaled=.98]{mathalfa}
%\usepackage[scr=boondoxo, scrscaled=.99]{mathalfa}
\usepackage[version=3]{mhchem}
\usepackage{graphicx}
\usepackage{xcolor}
\usepackage{tabularx}
\usepackage{longtable}
\usepackage[italian]{cleveref}
\allowdisplaybreaks
\frenchspacing
\newcommand{\caE}[1]{\mathcal{E}\ped{#1}}
\begin{document}
\begin{longtable}{>{\itshape}l@{\hspace{1.5cm}}>{$}l<{$}}
Densità di corrente totale (drift + diffusione) & J\ped{nx}=q \mu\, n\, \caE{x} +q D_n \diff[]{n}{x}\\
Campo elettrico e potenziale & \caE{x}=-\diff[]{\phi}{x} \\
relazione di Einstein & \dfrac{D}{\mu}=\dfrac{kT}{q} \\
Sostituisco nella formula della dens. di corrente & J_{x}=q\left[ n\,\mu _n \, \caE{x} + D_n \diff[]{n}{x}\right]=\dots\\
& \dots=q D_n \left[ -\dfrac{q\,n}{kT} \diff[]{\phi}{x} + \diff[]{n}{x} \right]\\
Moltiplico ambo i membri per $\exp{\left( -q\phi/kT\right)}$ & J_x\int_{0}^{x_d}\exp{\left( -\dfrac{q\phi}{kT} \right)} \,dx = qD_n\left[ n\exp{\left( -\dfrac{q\phi}{kT} \right)} \right]_{0}^{x_d}\\
Condizz. al contorno per $\phi(x)$ & \phi(0)=0\: ;\:\phi(x_d)=(\phi_i - V_a)=(\phi_B - \phi_n - V_a) \\
Condizz. al contorno per $n(x)$ & n(0); \qquad\\
Sostituisco per ottenere $J_n$ & \\
\end{longtable}
\end{document}
答案1
longtable在页面末尾自然断行，如此处所示，我将表格的长度增加了一倍，并缩短了页面的长度，因此它继续到第 2 页。
\documentclass[a4paper, 10pt]{scrartcl}
\usepackage[T1]{fontenc}
\usepackage[utf8]{inputenc}
\usepackage{lmodern}
\usepackage[italian]{babel}
\usepackage[in]{fullpage}
\usepackage[italian]{babel}
\usepackage{amsmath, amsfonts, amssymb, xfrac}
\usepackage{esdiff}
\usepackage{mathpazo}
\usepackage{BOONDOX-cal}
%\usepackage[cal=boondoxo, calscaled=.98]{mathalfa}
%\usepackage[scr=boondoxo, scrscaled=.99]{mathalfa}
\usepackage[version=3]{mhchem}
\usepackage{graphicx}
\usepackage{xcolor}
\usepackage{tabularx}
\usepackage{longtable}
\usepackage[italian]{cleveref}
\allowdisplaybreaks
\setlength\textheight{.3\textheight}
\frenchspacing
\newcommand{\caE}[1]{\mathcal{E}\ped{#1}}
\begin{document}
\renewcommand\arraystretch{1.1}
\begin{longtable}{>{\itshape}l@{\hspace{1.5cm}}>{$}l<{$}}
Densità di corrente totale (drift + diffusione) & J\ped{nx}=q \mu\, n\, \caE{x} +q D_n \diff[]{n}{x}\\
Campo elettrico e potenziale & \caE{x}=-\diff[]{\phi}{x} \\
relazione di Einstein & \dfrac{D}{\mu}=\dfrac{kT}{q} \\
Sostituisco nella formula della dens. di corrente & J_{x}=q\left[ n\,\mu _n \, \caE{x} + D_n \diff[]{n}{x}\right]=\dots\\
& \dots=q D_n \left[ -\dfrac{q\,n}{kT} \diff[]{\phi}{x} + \diff[]{n}{x} \right]\\
Moltiplico ambo i membri per $\exp{\left( -q\phi/kT\right)}$ & J_x\int_{0}^{x_d}\exp{\left( -\dfrac{q\phi}{kT} \right)} \,dx = qD_n\left[ n\exp{\left( -\dfrac{q\phi}{kT} \right)} \right]_{0}^{x_d}\\
Condizz. al contorno per $\phi(x)$ & \phi(0)=0\: ;\:\phi(x_d)=(\phi_i - V_a)=(\phi_B - \phi_n - V_a) \\
Condizz. al contorno per $n(x)$ & n(0); \qquad\\
Sostituisco per ottenere $J_n$ & \\
Densità di corrente totale (drift + diffusione) & J\ped{nx}=q \mu\, n\, \caE{x} +q D_n \diff[]{n}{x}\\
Campo elettrico e potenziale & \caE{x}=-\diff[]{\phi}{x} \\
relazione di Einstein & \dfrac{D}{\mu}=\dfrac{kT}{q} \\
Sostituisco nella formula della dens. di corrente & J_{x}=q\left[ n\,\mu _n \, \caE{x} + D_n \diff[]{n}{x}\right]=\dots\\
& \dots=q D_n \left[ -\dfrac{q\,n}{kT} \diff[]{\phi}{x} + \diff[]{n}{x} \right]\\
Moltiplico ambo i membri per $\exp{\left( -q\phi/kT\right)}$ & J_x\int_{0}^{x_d}\exp{\left( -\dfrac{q\phi}{kT} \right)} \,dx = qD_n\left[ n\exp{\left( -\dfrac{q\phi}{kT} \right)} \right]_{0}^{x_d}\\
Condizz. al contorno per $\phi(x)$ & \phi(0)=0\: ;\:\phi(x_d)=(\phi_i - V_a)=(\phi_B - \phi_n - V_a) \\
Condizz. al contorno per $n(x)$ & n(0); \qquad\\
Sostituisco per ottenere $J_n$ & \\
\end{longtable}
\end{document}