在我的硕士论文中，我推导了很多方程式。我想避免在一页的末尾“介绍”一组方程式的情况，例如
“结果 (1.4) 和 (1.6) 使我们能够以文献中最常见的方式写出麦克斯韦方程组：”
然后在下一页上写上实际的方程式。因此，我做了一些研究，发现通常建议的方法是将两者包装在一个 中\begin{minipage}{\textwidth}。
但是我尝试了一下，发现宽度和新段落的行宽一样，而不是全行宽度。见下图：
\begin{minipage}{\textwidth}
The results \eqref{eq:max4} and \eqref{eq:max6} allow us to write Mawell's equations in the way they are most commonly presented in literature:
\begin{align*}
\nabla \times \mathbf{E}(\mathbf{r}, t) &= - \frac{\partial \mathbf{B}(\mathbf{r}, t)}{\partial t} \tag{\ref{eq:max1}}\\
\nabla \times \mathbf{H}(\mathbf{r}, t) &= \mathbf{J}(\mathbf{r}, t) + \frac{\partial \mathbf{D}(\mathbf{r}, t)}{\partial t} \tag{\ref{eq:max2}}\\
\nabla\cdot\mathbf{D}(\mathbf{r}, t) &= \rho(\mathbf{r}, t) \tag{\ref{eq:max6}} \\
\nabla \cdot \mathbf{B}(\mathbf{r}, t) &= 0 \tag{\ref{eq:max4}}
\end{align*}
Deriving the equations this way shows that the four equations above are not independent - using the physical propperty of conservation of charge, \eqref{eq:max4} and \eqref{eq:max6} are derived from \eqref{eq:max2} and \eqref{eq:max1} respectively.
\end{minipage}
The equations derived up to now are all in the time domain. However, it is generally more convenient for the applications at hand to work in the frequency domain.
在我的页面上显示如下内容：
您可以看到小页面中的文本不如普通文本宽，但与新段落的缩进行的宽度相同。
我正在使用由我所在学院提供的自定义论文模板。我不会发布整个内容（目前）。但是，如果事实证明这不仅仅是我误解了不同功能的工作方式，而是由于模板造成的，我会看看如何添加它（因为它需要自定义安装）
答案1
标题不实。它并没有变宽，而是向右移动了\parindent。
LaTeX 在命令的开头开始一个段落，因此整个小页面向右移动。
\noindent您可以使用段落/小页面开始前的命令来避免这种“缩进” 。
对于评论的问题，您可以使用此处描述的方式：https://tex.stackexchange.com/a/303025/120578
完整示例：
\documentclass{article}
\usepackage{amsmath}
\setlength\parindent{15pt}
\setlength\parskip{10pt}
\begin{document}
\edef\myindent{\the\parindent}%
\edef\myparskip{\the\parskip}
\noindent\begin{minipage}{\textwidth}
\setlength\parindent{\myindent}
\setlength\parskip{\myparskip}
The results \eqref{eq:max4} and \eqref{eq:max6} allow us to write Mawell's equations in the way they are most commonly presented in literature:
\begin{align*}
\nabla \times \mathbf{E}(\mathbf{r}, t) &= - \frac{\partial \mathbf{B}(\mathbf{r}, t)}{\partial t} \tag{\ref{eq:max1}}\\
\nabla \times \mathbf{H}(\mathbf{r}, t) &= \mathbf{J}(\mathbf{r}, t) + \frac{\partial \mathbf{D}(\mathbf{r}, t)}{\partial t} \tag{\ref{eq:max2}}\\
\nabla\cdot\mathbf{D}(\mathbf{r}, t) &= \rho(\mathbf{r}, t) \tag{\ref{eq:max6}} \\
\nabla \cdot \mathbf{B}(\mathbf{r}, t) &= 0 \tag{\ref{eq:max4}}
\end{align*}
Deriving the equations this way shows that the four equations above are not independent - using the physical propperty of conservation of charge, \eqref{eq:max4} and \eqref{eq:max6} are derived from \eqref{eq:max2} and \eqref{eq:max1} respectively.
\end{minipage}
The equations derived up to now are all in the time domain. However, it is generally more convenient for the applications at hand to work in the frequency domain.
\end{document}