这是我的 LaTeX 代码
我正在使用这些包
\usepackage{physics}
\usepackage{amsmath}
\usepackage{amssymb,latexsym,mathrsfs}
代码如下
\documentclass[a4paper]{article}
\usepackage[utf8]{inputenc}
\usepackage{physics}
\usepackage{amsmath}
\usepackage{amssymb,latexsym,mathrsfs}
\begin{document}
\begin{equation}
\begin{aligned}
\frac{1}{4}\sum\limits_{\substack{n = 1 \\ m = 1}} ^ {N_ { m }, N_{ m }}
\qty( \frac{\pi^{2}n^{ 2 }}{s _ { f } ^ { 2 } } + \frac{\pi ^ { 2 } m ^2}
{ L ^ { 2 } } - \tilde { E } ) \underbrace {\int\limits_0^L \qty( \cos
\frac { \pi \qty( m ^ { \prime } - m ) x }{ L } - \cos \frac{\pi\qty( m ^ {
\prime } + m ) z}{ L }) V(s,z) \dd{z} }_{I_1} \, \times \\
\underbrace {\int\limits_0^{s_f} \qty(\cos \f{\pi(n^\prime -n)s}{s_f} - \cos
\frac{ \pi \qty( n^\prime + n ) s } { s _ { f } }) \dd{s}}_{I^\prime_1}
\cdot C_{n,m} + \frac { 1 } { 4 } \sum\limits_{\substack{ n =1 \\ m = 1 }}
^ { N _ { n }, N _ { m } } \int\limits _ { 0 } ^ { s _ { f } } \qty( \cos
\frac { \pi \left( n ^ { \prime } - n \right) s } { s _ { f } } - \cos \frac
{ \pi \left( n ^ { \prime } + n \right) s } { s _ { f } } )\dd{s} \times \\
\int _ { 0 } ^ { L } \left[ \cos \frac { \pi \left( m ^ { \prime } - m
\right) x } { L } - \cos \frac { \pi \left( m ^ { \prime } + m \right) z } {
L } \right] V (s,z) \dd{z}\cdot C_{n,m}=0
\end{aligned}
\end{equation}
\end{document}
我得到了这个
我希望我的方程式不会在边缘处断裂。
多谢。
答案1
好吧，既然你引入了这两个缩写，我想你会同意我的观点，认为这个等式有点庞大。因此我想说的是，如果你能稍微理清一些事情，读者，甚至几个月后你自己，都会感激的，这同时也解决了这个问题。
\documentclass[a4paper]{article}
\usepackage[utf8]{inputenc}
\usepackage{physics}
\usepackage{amsmath}
\usepackage{amssymb,latexsym,mathrsfs}
\begin{document}
\begin{align}
\frac{1}{4}&\sum\limits_{\substack{n = 1 \\ m = 1}} ^ {N_ { m }, N_{ m }}
\qty( \frac{\pi^{2}n^{ 2 }}{s _ { f } ^ { 2 } } + \frac{\pi ^ { 2 } m ^2}
{ L ^ { 2 } } - \tilde { E } ) I_1
\times I^\prime_1
\cdot C_{n,m} \notag \\
+ \frac {1}{4}& \sum\limits_{\substack{ n =1 \\ m = 1 }}
^ { N _ { n }, N _ { m } } \int\limits _ { 0 } ^ { s _ { f } } \qty( \cos
\frac { \pi \left( n ^ { \prime } - n \right) s } { s _ { f } } - \cos \frac
{ \pi \left( n ^ { \prime } + n \right) s } { s _ { f } } )\dd{s} & \notag \\
&\times \int _ { 0 } ^ { L } \left[ \cos \frac { \pi \left( m ^ { \prime } - m
\right) x } { L } - \cos \frac { \pi \left( m ^ { \prime } + m \right) z } {
L } \right] V (s,z) \dd{z}\cdot C_{n,m} =0\;,
\end{align}
where
\begin{subequations}
\begin{align}
I_1&=\int\limits_0^L \qty( \cos
\frac { \pi \qty( m ^ { \prime } - m ) x }{ L } - \cos \frac{\pi\qty( m ^ {
\prime } + m ) z}{ L }) V(s,z) \dd{z}\;, \\
I^\prime_1&=\int\limits_0^{s_f} \qty(\cos f{\pi(n^\prime -n)s}{s_f} - \cos
\frac{ \pi \qty( n^\prime + n ) s } { s _ { f } }) \dd{s}\;.
\end{align}
\end{subequations}
\end{document}
答案2
我建议使用medsize来自 的环境nccmath，以及带有multlined环境的变体，而不是aligned。请注意，您不必加载latexsym：它的符号可以在 中找到amssymb，并且键入它'比 更简单^{\prime}。对于具有极限的积分，您只需将limits其作为选项传递给即可amsmath。
\documentclass[intlimits]{article}
\usepackage[showframe]{geometry}
\usepackage{physics}
\usepackage{mathtools, nccmath}
\usepackage{amssymb,mathrsfs}
\begin{document}
\begin{equation}
\begin{medsize}
\begin{aligned}
\frac{1}{4}\sum_{\substack{n = 1 \\ m = 1}}^{N_{m}, N _{m}}
\qty(\frac{\pi^{2} n^{2}}{ s_{f}^{2}} + \frac{\pi^{2} m^{2} } {L^{2}} - \tilde{ E })
\underbrace {\int_0^L \qty( \cos \frac { \pi \qty( m' - m )
x }{ L } - \cos \frac{\pi\qty( m' + m ) z}{ L }) V(s,z) \dd{z} }_{I_1} \, \times \\
\underbrace {\int_0^{s_{\mkern-2mu\mathrlap{ f}}} \qty(\cos \frac{\pi(n' -n)s}{s_f} - \cos \frac{\pi \qty( n' + n ) s } { s_{ f }}) \dd{s}}_{I'_1}{} \cdot C_{n,m} + \frac { 1 } { 4 } \sum\limits_{\substack{ n =1 \\ m = 1 }} ^ { N _ { n }, N _ { m } } \int _ {0}^ {s_{\mkern-2mu\mathrlap{ f}}} \qty( \cos \frac {\pi \left( n' - n \right) s} {s_{f}} - \cos \frac{\pi \left( n' + n \right)s} {s _{f}})\dd{s} \times \\
\int_{0}^{L} \left[\cos \frac{\pi \left(m' - m \right) x } {L} - \cos \frac{\pi \left( m' + m \right)z} {L} \right] V (s,z) \dd{z}\cdot C_{n,m}=0
\end{aligned}
\end{medsize}
\end{equation}
\bigskip
\begin{equation}
\begin{medsize}
\begin{multlined}
\frac{1}{4}\sum_{\substack{n = 1 \\ m = 1}}^{N_{m}, N _{m}}
\qty(\frac{\pi^{2} n^{2}}{ s_{f}^{2}} + \frac{\pi^{2} m^{2} } {L^{2}} - \tilde{ E })
\underbrace {\int_0^L \qty( \cos \frac { \pi \qty( m' - m )
x }{ L } - \cos \frac{\pi\qty( m' + m ) z}{ L }) V(s,z) \dd{z} }_{I_1} \, \times \\
\underbrace {\int_0^{s_{\mkern-2mu\mathrlap{ f}}} \qty(\cos \frac{\pi(n' -n)s}{s_f} - \cos \frac{\pi \qty( n' + n ) s } { s_{ f }}) \dd{s}}_{I'_1}{} \cdot C_{n,m} + \frac { 1 } { 4 } \sum\limits_{\substack{ n =1 \\ m = 1 }} ^ { N _ { n }, N _ { m } } \int _ {0}^ {s_{\mkern-2mu\mathrlap{ f}}} \qty( \cos \frac {\pi \left( n' - n \right) s} {s_{f}} - \cos \frac{\pi \left( n' + n \right)s} {s _{f}})\dd{s} \times \\
\int_{0}^{L} \left[\cos \frac{\pi \left(m' - m \right) x } {L} - \cos \frac{\pi \left( m' + m \right)z} {L} \right] V (s,z) \dd{z}\cdot C_{n,m}=0
\end{multlined}
\end{medsize}
\end{equation}
\end{document}
